Je dois préciser qu'une autre raison pour laquelle je me suis mis à la simulation est que je voulais refaire tous les graphiques des filtrages du livre de Dickason :
http://bibliotheque.bordeaux.fr/in/faces...rettyPhoto
J'y ai ainsi noté une erreur avec les filtres Bessel d'ordre 4.
Au fur à mesure de ma progression avec Tina, j'ai trouvé quantité d'astuces qui accélèrent énormément le travail.
Voici mon schéma d'une configuration Linkwitz-Riley d'ordre 2 à 1 kHz. J'utilise une simulation avec des filtres passifs parce que la manipulation en est rapide. Il s'y ajoute ici des composants actifs "idéaux", l'inverseur de polarité et le sommateur.
Le but est d'obtenir des courbes de réponse théoriques, il ne s'agit pas pour l'instant d'élaborer des filtres passifs pour haut-parleurs.
Notez d'abord les "jumpers" (-> menu Special -> figure Jumper).
qui permettent de joindre différents points du circuit sans les raccorder par une ligne visible. Il suffit de leur donner le même nom.
Pour la sortie du générateur de signaux
VG1, j'ai choisi
vg que l'on retrouve à l'entrée du passe-haut et du passe-bas.
Les passe-bas et passe-haut sont des filtres d'ordre 2 ayant un coefficient de surtension de 0.5, leur réponse à 1 kHz est de -6.02 dB.
Les impédances des composants réactifs C1, L1 et L2, C2 soit 159.2 µF et 159.2 µH sont toutes de 1 Ω à 1 kHz.
Le coefficient de surtension Q est fixé à 0.5 par la valeur de R1 et R2.
Pour une fréquence de répartition différente, il suffit de diviser la valeur de ces composants par la valeur de cette fréquence exprimée en kHz.
En prenant un nombre de 160 au lieu 159.2, l'erreur qui en résulte inférieure à 0.3% est tout à fait tolérable et permet des calculs de tête.
Ainsi pour une répartition à 500 Hz, la valeur des quatre composants réactifs est de 320 µ, et pour 2 kHz, 80 µ, les résistances de 0.5 Ω étant conservées.
Pour obtenir les réponses d'un filtrage d'ordre 2 demandant un coefficient de surtension différent, il suffit de donner à R1 et R2 une résistance égale à sa valeur, par exemple 0.707 Ω pour un filtre Butterworth, 0.577 pour un Bessel.
Pour un filtre d'ordre 1 à 1 kHz (-3.01 dB à cette fréquence), il n'y a qu'un composant réactif par voie, pour le passe-haut c'est un condensateur de 160 µF, pour le passe-bas, une inductance de 160 µH, et la résistance, 1 Ω.
Note : pour le passe-bas, on aurait la même réponse en mettant la résistance à l'entrée et y raccordant un condensateur de 160 µF à la masse. Toutefois, pour l'étude des filtres en utilisant des composants passifs, cela rend le schéma un peu moins visible au premier coup d'œil.
R1 et R2 sont les charges résistives charges des filtres passifs.
Leur faible valeur n'est pas très réaliste.
Comment faire si on désire qu'elle soit de 8 Ω souvent utilisée dans les calculs concernant les haut-parleurs ?
Pour le Linkwitz-Riley à répartition à 1 kHz, on a vu que l'impédance des composants réactifs avaient une valeur d'impédance double (1 Ω) de celle de la résistance de charge (0.5 Ω).
Pour passer à une résistance de charge de 8 Ω, il faut donc multiplier l'impédance des composants réactifs de 16 fois, c'est à dire diviser les capacités de 16 fois, ce qui donne 10 µF, et multiplier les inductances d'autant ce qui donne 2.56 µH.
Ce sont des calculs moins aisés de tête, autant aller les vérifier ou les trouver tout faits sur un site en ligne qui les effectuent, par exemple :
https://www.diyaudioandvideo.com/Calcula...Crossover/